它强调对称性变化在相变中的重要性。理论的核心是将高对称相中的对称性破缺和有序相的出现相联系。朗道相变理论已成功地推广到多种一级相变之中。

1937年Л.Д.朗道在统计理论的平均场近似的基础上，建立了二级相变理论，形式简单，概括性强。虽然理论数据与实验数据之间存在偏差，但在定性上能很好地描述二级相变，如铁磁、铁电相变中的很多现象。

1949年A.F.德文希尔（Devonshire）为处理铁电相变中弱一级相变，首先成功地将朗道理论推广到一级相变中。В.Л.京兹堡（Гинзбург）与朗道将朗道理论推广到非均匀的体系中去。朗道理论将相变和系统的对称性变化联系起来，在凝聚态物理学中产生重要影响。

虽然朗道理论在二级相变点附近的微小温区内失效，且是应用平均场近似所得的表象理论（略去了起伏），有其局限性，但仍在各种类型相变中得到广泛应用。

朗道相变理论给出了相变与对称性突变的联系。从高对称相出发，相变对应于对称性破缺（某些对称元素突然消失）和有序相的出现（序参量从零向非零值过渡）。序参量是反映系统内部有序化程度的参量。它在高对称相等于零，而在低对称相不等于零。相变即意味着序参量从零向非零值的过渡或其逆过程。如果相变过程中序参量只变化无穷小量，那就是二级（连续）相变；而如果其值从零一下子跳跃到某一有限值的相变，即为不连续的一级相变。序参量在相变温度处的变化是决定相变类型的关键。在不同系统中，表征相变的序参量是不同的。在有序无序相变中为有序度；在结构相变中为位移度或转动度，如BaTiO₃相变中为Ti原子位移，SrTiO₃相变中为氧八面体的倾角；在铁磁相变中为磁化强度；在反铁磁相变中为次晶格上的平均磁矩；在铁电相变中为极化强度；在超导相变中为库珀对的密度；在马氏体相变中为应变量……序参量可以是标量，也可以有两个以上的分量，如磁化强度就是3个分量的序参量。

朗道首先将系统的热力学势（吉布斯自由能或亥姆霍兹自由能）在相变点附近展开为序参量（假设为标量）的幂级数

式中等均为的函数。利用序参量为某一相的稳定条件：

及随温度变化各相出现的顺序，可得到：对于的高对称相，在以上它是稳定相，而在以下应为不稳定相，则一次项系数为零，而二次项系数满足相变点以上，；相变点以下，；则在相变点，；再根据相变点本身是稳定的条件要求三次项系数为零，四次项为正值。即，，。若将在相变点附近展开，自由能展开式由附近、的极值条件可得值与温度关系：

从自由能对的偏微商可得相变点的熵及比热突变：

并可求得定容比热、压缩系数、膨胀系数的突变。

若系统是在有外场的条件下，如铁磁相变时存在磁场，铁电相变时存在电场，液相-蒸气相变时存在压强，以及马氏体相变时存在应力场等，则应考虑到外场及其相应的序参量对系统的自由能贡献。自由能展开式应加一外场h与序参量的耦合项：

式中为体积。由于外场存在，导致了任何温度时序参量均不为零，高对称性项的对称性下降，无序项与有序相差异缩小，外场附加项使自由能曲线呈现不对称性。

1949年德文希尔为处理铁电相变中的弱一级相变，对朗道二级相变理论进行了修正。假设序参量的四次方项系数，并保留自由能展开式六次方项且假定其系数，则自由能展开式为

。

同样运用稳定条件，可得到序参量与温度关系。能满意地解释一级相变中的两相共存、热滞后、潜热、序参量不连续变化等现象。而1971年P.G.德热内（de Gennes）为处理液晶中的一级相变，提出自由能展开式中保留序参量的三次方项并令其系数，则

得到序参量跃变等结果。

朗道理论的精粹在于将对称性破缺这一概念引入相变理论，将序参量不为零的有序相出现和母相对称性下降联系在一起，再进一步将晶体对称性（空间群）理论与唯象理论结合，可得到对于二级相变的3个必要条件：①相变中低对称相的空间群是高对称相空间群的子群；②晶体的相变对应于的单一不可约表示，但不能是其恒等表示；③在序参量展开的自由能表示式中不存在三次项，即和相变对应的不可约表示中不能构成三次不变式。这些条件被称为连续相变的朗道判据。这是发生连续相变的必要条件而不是充分条件。即发生的连续相变必须满足朗道条件，而满足朗道条件却不一定是连续相变，仍可能是一级相变。

考虑到低对称相可能丧失宏观均匀性这一情况，对于空间不均匀系统，热力学势应是局域序参量及序参量梯度的函数。E.M.栗弗席兹作了一重要补充，考虑到相变对于连续变化的k矢量的响应问题，得到栗弗席兹不变式，进而得到表述连续相变的第四个条件，即栗弗席兹条件：要实现两个宏观上均匀相之间的连续相变，则栗弗席兹不变式应为对称性所排除。

朗道理论能成功地解释伴有点群对称性变化的铁性相变（如铁磁、铁电、铁弹相变）、有序-无序相变、液固相变、无公度相变、马氏体相变、结构相变、液晶相变。以至，凡是新发现一种相变现象，首先就考虑将朗道理论套上去应用。