典型的旋涡是半径很小的圆柱在静止流体中旋转，引起周围流体做圆周运动的流动现象。一般旋涡内部有一涡量的密集区，称涡核，其运动类似刚体旋转（见图）。上述圆柱体即相似于旋涡的涡核。在它的外部，流体的圆周速度与半径成反比；在它内部，则与半径成正比；在涡心上，圆周速度为零。

旋涡

流速场的旋度不为零的流场称为有旋流场，其流动称为有旋流，常用涡线、涡管和涡丝来描述。某时刻的一条涡线应具有的性质，是在任何一点的切线方向就是该瞬时当地旋度向量的方向。若通过一条简单封闭曲线上的每一点画出涡线，且每一条涡线与该封闭曲线只有一个交点，就得到一根涡管。截面积甚小的涡管为涡丝。在均质无黏性、不可压缩流体中，涡丝具有的特性为：①涡丝可能会自行封闭（涡环）、终止于边界上及无限延伸，但不会在流体内部终止。②绕涡丝的环量处处相同，且不随时间而变化。③涡丝总是由同一组流体质点组成并随流体运动。

与一条无限长直涡丝（称二维位涡）相伴随，其周围流体运动的速度场称为该涡丝的诱导速度场。流体的旋涡运动是自然界的常见现象，如龙卷风。旋涡是飞行器绕流中的重要流动现象，其概念在机翼及旋翼理论中得到广泛应用。对飞行器的空气动力特性有重要影响。

用无黏性理想流体理论研究机翼绕流时，需要运用许多理想旋涡的概念。如涡核半径为零的集中涡（或线涡），涡心上速度为无穷大；由无数集中涡排列而成的涡面，是切向速度的不连续面；在定常流动中，涡轴与气流速度方向一致的涡线为自由涡，否则为附着涡；在流场中不承受压差的涡面称为自由涡面，否则为附着涡面。这些理想旋涡是有限翼展机翼升力线理论和升力面理论的基础。

实际流场中的旋涡有脱体涡和尾迹涡。

对于小展弦比大后掠三角翼绕流，在较小迎角（3°～4°）下，因下翼面高压气流绕过侧缘流向上表面，将会在侧缘产生分离，在上翼面形成脱体涡（前缘涡）。脱体涡属于自由涡，在往下游的方向上旋涡强度不断加强，直到成为尾迹涡为止；从分离线脱出后，涡层末端卷成具有涡核的旋涡。脱体涡的出现将对上翼面产生更大的负压，从而造成更大的升力，这个升力常称为涡升力。旋涡破裂后，突然扩散，形成湍流团。翼表面上方旋涡破裂后，升力突然下降，压力中心前移。

尾迹涡如二维圆柱绕流背风面的脱体涡，其中包括著名的卡门涡街、机翼后缘开始卷起的旋涡等。在一定距离后，机翼尾迹涡逐渐卷成一对具有涡核的旋涡（翼梢涡）。此后由于涡量的对流和黏性耗散，旋涡半径逐渐扩大，内部压强和速度逐渐趋近于来流值。大型飞机的尾迹涡可能对处于尾迹区的小型飞机造成灾难性后果。超声速飞行器的尾迹涡可以传播到很远的地方。