气固两相流的流型不仅取决于气相和固相的流量比，管道的几何形状、尺寸和倾斜角，以及流动稳定性等都对流型有重要的影响。对于水平输送管道，气流动力与颗粒重力不在同一条直线上，而是处于相互垂直的位置，因而水平管中的流形比垂直管道中复杂。水平管道中气流速度和料气比直接影响着流动形态，当风速减小时，气体对颗粒的拖曳力也随之减少，在水平管中颗粒向管底聚集，越接近管底，分布越密，当尚未出现输送流停止时，颗粒一面做不规则的旋转或碰撞，一面被输送走。如果风速不变，增大固气比，则会出现管底流（线条流）的增多。当风速继续降低或增加料气比时，颗粒继续在管道底部沉积，形成较为密集的颗粒集团，颗粒集团的下部的分速度较小而上部的分速度较大，集团开始以滚动的形式向前移动，部分颗粒在底部滑动，将会从管底流过渡到疏密流。当料气比低，输送气速很高时，颗粒将会呈悬浮状态均匀地分散于管道中。

管底流中大颗粒占比较大，水平输送时，颗粒在水平管道中主要受湍流气流中的垂直分速度所产生的作用力；而在管底流中，处在管底的颗粒，受到上、下的压力差所产生的升力，这是由于颗粒底部和上部之间的速度差而产生的作用力。由于小粒径的颗粒在高速气流中的跟随性好，在管路底部的沉积较少，滑移速度较小，固体颗粒可以获得较高的速度并悬浮于高压气流中，各类碰撞比较激烈；而大粒径的颗粒跟随性较差，容易在管底沉积，并向前低速移动，各类碰撞较弱。因此，较大粒径的颗粒更容易达到管底、沙丘状等低速复杂的流动状态。

利用压力波动信号IMF分量图、Hilbert谱和能量特征值的分布，可以辨识管底流流型。例如在颗粒粒径300毫米条件下，当表观气速较高（大于9.2米/秒）时，流动形态为悬浮流，高频段占据较高的能量百分比；当表观气速降低到6.1米/秒左右时，气固两相流开始有分层的情况出现，高频段能量百分比减少，此时高频段、中频段和低频段有着大致相当的分布比例；进一步降低表观气速至3.8米/秒时，可以经常观察到沙丘状流动，此时高频段能量百分比变得很小，而低频段能量百分比增至90%以上。