流动沸腾根据两相流的流量不同和介质流速的差异，可将临界状况大体分为两种：低干度区的临界状况和高干度区的临界状况。

此区内的热边界层中全属沸腾传热，主流介质是过冷的或饱和的。通常由于热流密度过大，边界层中汽液供应失调，液相供应不足，汽相占据大部分受热面，使其传热能力降低，而达到临界工况。此种临界状况称为第一临界状况（图1），这种临界工况形成机理如下：①汽泡产生速率超过其脱离速率，形成汽塞；②上游汽泡到达下游形成汽泡云层，阻碍了壁面与液体的接触，在高热流密度下，液膜被蒸干，从而达到临界状况；③由于流型的转变，形成大的汽塞，使边界层局部变薄，从而出现临界状况。

图1 第一临界热流密度

当两相流中汽相比率较高时，会出现环状流。此时介质流速很高，由于热流密度增大和介质流动加快的双重作用，液膜从壁面消失，液层被撕破或被击碎形成液滴，散入汽流中，造成壁温升高。这种类型的临界工况属于干涸现象，称为第二临界热流密度。干涸发生时，壁温有时会突然升高而达到烧毁，有时壁温只是平滑升高，甚至降低，则不会出现烧毁。这种临界工况形成机理如下（图2）：①由于强烈蒸发使环状液膜干涸；②当环状液膜中液体流量低于某临界值后，液膜破裂造成局部干涸；③由于流动的不稳定性使液膜界面产生大的波动，以致使液膜破裂形成干涸区；④流动核心区被夹带的液滴返回壁面的质量流率小于壁面蒸发速率，以致使壁面得不到液体润湿。

图2 高干度区干涸形成机理

流动沸腾情况下，临界点后的传热称为临界后传热。因为流动沸腾的临界工况有两种：偏离泡核沸腾工况和干涸工况，所以临界后情况也分两种，即后偏离泡核沸腾工况和后干涸工况。流动沸腾出现干涸点后，两相流首先进入过渡沸腾。一般来说，过渡沸腾相应于雾状流初期，在这一阶段中，主流中的液滴还可再次回到壁面而被蒸发。但当壁面温度超过莱顿弗罗斯（Leidenfrost）温度时，液滴不再润湿壁面，于是进入稳定膜态沸腾阶段。