盖革-米勒计数器是使用最早、最广泛的一种探测器，是专门探测电离辐射（α粒子、β粒子和γ射线）的仪器。其主要特点是灵敏度高；制造简单，易于加工成各种形状、尺寸和窗口；价格便宜；脉冲幅度大且与入射粒子种类和能量无关，对附属电子学线路要求简单。广泛应用于辐射剂量学、辐射防护、实验物理学和核工业等。

G-M计数器最初是在1908年由德国物理学家盖革在E.卢瑟福^[注]指导下为了探测α粒子而设计了盖革-米勒管。后来在1928年，盖革又和他的学生米勒对其进行了改进，使其可以用于探测更多的电离辐射。1947年，美国的S.H.利布森^[注]在其博士学位研究中又对盖革计数器做了进一步的改进，使得盖革-米勒管使用较低的工作电压，并且显著延长了其使用寿命，这种改进型也被称为卤素计数器。

为了得到很大的气体放大倍数，G-M计数器绝大多数呈圆柱形，中心为阳极丝，周围是管式阴极。在G-M探测器中，电离辐射产生的初级电子在靠近阳极中心城引发次级电离，产生电子增殖。除此之外，在电子增殖过程中，阳极线上引起的电子中和作用会产生光子，光子与气体作用引起光电子激发，即光子-光电子增殖，产生更多的电子。这样的增殖过程在气体放大作用中起主要作用。增殖发生在气体内或阴极上，使离子增殖沿阳极丝方向扩展，以致整个阳极丝附近都会产生正负离子对，这个现象通常叫电子雪崩再生。此过程中，阳极丝被累积的大量正离子包围，形成“正离子鞘”，使阳极周围的电场下降，直至不能产生光子-光电子增殖放大为止。

放大过程停止后，正离子在电场作用下向阴极移动，在阳极上感应出一个电压脉冲信号并输出。对于G-M计数器，脉冲大小取决于正离子鞘的总电荷。因此G-M计数器的输出脉冲幅度在一定工作电压下总是一样大小，而与入射离子的种类、能量、初级电离地点无关。

但正离子鞘到达阴极时，可能引发新的电子雪崩，与气体中的原子相互碰撞会产生紫外光或电子激发，形成第二次放电，在阳极上出现第二个脉冲造成假计数；或形成多次放电“振荡”现象，甚至无休止放电、连续放电，使计数器不能工作。为了避免反复脉冲，需要通过“淬灭”过程消除二次放电。一般在计数器中加入少量的有机化合物如乙醇、甲酸乙酯或卤素来达到淬灭的目的。相较于常用计数气体，有机分子具有更低的电离电势，易被计数气体离子夺走电子变成正离子，然后通过自身离解释放多余的能量，达到淬灭的目的。

①γ计数管。主要是γ射线在管壁上打出电子，然后在管内引起电子雪崩增殖而被记录。主要通过三种效应产生次级电子而被记录，γ射线可以与管壁（阴极）作用，也可以与管内气体作用。

②钟罩形α和β计数管。α和β射线的穿透能力远不如γ射线，所以一般使用具有薄膜的入射窗的钟罩形计数管。

③强流管。是一种卤素管，用于测量高强度放射性，因此输出电流相当大，直接用普通微安表测量。其输出电流在一定范围内近似与X或γ射线照射量的对数成正比，因此根据所产生的平均电流可以测定射线强度和剂量。