如设和分别为铁磁和铁电的序参量，则铁磁和铁电体系的自由能在相变点附近可以分别写成如下形式：

式中为与磁性（铁电）无关的能量；和为朗道系数。因为自由能是一个标量，在时间反演和空间反演操作下不变。在无外场情况下，上式中不存在和的奇数次项。对于反铁磁体系，可以用反铁磁序参量取代上述公式中的。

应用于多铁材料，也可以将相变点附近的自由能表达成某些序参量的泰勒展开形式。如对于具有螺旋型自旋序的多铁体，其中磁电交叉项可以写作：

而对于++--型共线磁序：

式中下角标为子格序号；为宇称序参量。其他可能形式：

这些唯象的磁电耦合形式基本都能找到微观的磁电耦合机制来实现。原则上不管和怎么组合，只需要耦合能量表达式满足时间反演不变和空间反演不变。